장 85 아핀 스킴: 층
이제 위에 층 를 정의하여 이를 환 달린 공간으로 만듦으로써 정의를 완성합니다. 이는 첫 번째 절에서 신속하게 다룹니다.
이전과 마찬가지로, 우리의 목표는 다음과 같습니다:
층 는 아핀 다양체 위의 정칙 함수들의 층과 일치하므로, 가 임의의 환일 때에도 에 우리의 기하학적 직관을 적용할 수 있습니다.
하지만 이어지는 여러 장에 걸쳐, 우리가 내린 정의를 실제로는 잊어버리도록 독자를 설득하는 데 시간을 쏟을 것입니다. 이는 실용적으로 볼 때, 층의 절편들이 정의를 직접 사용해서가 아니라 다른 결과들을 사용해서 가장 잘 계산되기 때문입니다.
그 과정에서 관련된 이론도 조금 전개할 것입니다: 줄기를 계산하면서 국소환의 정의를 알게 될 것이고, 절편을 계산하면서 특별 열린집합에 대해 알게 될 것입니다.
다시 한번 상기시켜 드립니다: 장 86에는 더 많은 구체적인 예시가 있습니다. 이 장의 어떤 부분에서 막힌다면 그곳을 살펴보는 것도 나쁘지 않은 방법입니다.
85.1 구조층의 쓸모없는 정의
대표적인 예: 여전히 입니다.
이제 에 자리스키 위상을 부여하였으므로, 남은 일은 그 위에 층 를 놓는 것뿐입니다. 이를 위해 이전과 마찬가지로 ”정칙 함수”라는 개념이 필요합니다.
이미 국소화를 갖추고 있으므로 이는 쉽게 할 수 있습니다.
정의 85.1.1.
먼저, 를 ”전역적으로 유리적인” 함수들의 전층이라고 합시다: 즉, 를 다음의 국소화로 정의합니다
이제 위의 구조층을 정의합니다. 그것은
즉, 방금 정의한 의 층화입니다.
연습문제 85.1.2.
이를 가 복소 다양체일 때의 에 대한 정의와 비교하여, 이들이 본질적으로 일치함을 확인하십시오.
그리하여 우리는 아핀 스킴의 완전한 정의와 함께 성인기로의 이행을 완수하였습니다.
정말로 호환 가능한 배아(germ)를 좋아한다면, 정의를 다음과 같이 풀어 쓸 수 있습니다:
정의 85.1.3.
를 환이라 합시다. 그러면 는 다음과 같이 설정함으로써 환 달린 공간이 됩니다
즉, 이는 수열 로 이루어지며, 각 이고, 모든 점 에 대해 열린 근방 와 가 존재하여 모든 에 대해 가 성립합니다.
이제 우리는 이 정의를 기본적으로 잊어버릴 것입니다, 왜냐하면 실제로는 이를 결코 사용하지 않을 것이기 때문입니다. 다음 두 절에서 다음을 보여드리겠습니다:
-
•
줄기 가 단지 일 뿐이라는 것과,
-
•
임의의 열린집합 에 대해 절편 는 가 특별 열린집합인 특수한 경우에만 초점을 맞춤으로써 계산될 수 있다는 것입니다.
이 두 결과는 우리의 모든 목적에 충분할 것이므로, 이 정의를 사용하지 않아도 될 것입니다. (그래서 이 절에는 예시가 없습니다.)
85.2 특별 열린집합의 가치 (또는: 실제로 절편을 계산하는 방법)
대표적인 예: 에서 는 구멍 뚫린 직선입니다.
이제 특별 열린집합의 중요성을 정말로 강조해보겠습니다. 정의는 이전과 유사합니다:
정의 85.2.1.
라 합시다. 그러면 는 인 들의 집합으로, 특별 열린집합입니다.
특별 열린집합은 서로 이어지는 세 가지 절대적으로 중요한 성질을 가지고 있습니다.
85.2.1 자리스키 위상의 기저
첫 번째는 위상적 관찰입니다:
정리 85.2.2 (특별 열린집합은 기저를 이룹니다).
특별 열린집합 는 자리스키 위상의 기저를 이룹니다: 임의의 열린집합 는 특별 열린집합들의 합집합입니다.
증명.
를 열린집합이라 하고, 닫힌집합 의 여집합이라고 합시다. 그러면 다음을 확인해보십시오.
85.2.2 절단은 계산 가능합니다
두 번째 결정적인 사실은 특별 열린집합 위의 절단을 명시적으로 계산할 수 있다는 것입니다.
정리 85.2.3 (의 절단은 를 제외한 국소화입니다).
를 환이라 하고 라 합시다. 그러면
증명.
생략하지만, 정리 78.6.1과 유사합니다. ∎
예제 85.2.4 (구멍 뚫린 직선은 쌍곡선과 동형입니다).
”쌍곡선 효과”가 다시 나타납니다:
여담으로, 자체가 특별 열린집합이므로 전역 절단을 복원할 수 있다는 점도 어딘가에 짚어두는 편이 좋겠습니다.
따름정리 85.2.5 (는 전역 절단의 환입니다).
의 전역 절단의 환은 입니다.
증명.
앞선 정리에 의해, 입니다. ∎
85.2.3 그것들은 아핀입니다
임을 알고 있습니다. 실제로 를 그려보면, 와 정확히 똑같이 생겼음을 발견하게 됩니다. 따라서 세 번째이자 마지막 중요한 사실은, 가 실제로 와 동형이라는 것입니다(원점을 제외한 직선이 쌍곡선과 동형인 것과 마찬가지입니다). 아직 스킴의 사상을 다루지 않았으므로 이를 엄밀하게 만들 수는 없지만, (당장은 아니어도) 나중에 유용하게 쓰일 것입니다.
85.2.4 고전적인 예시: 구멍 뚫린 평면
이제 층화를 한 번도 좋아하지 않았던 분들이 어떻게 층화를 잊어버릴 수 있는지 보여주는 고전적인 계산 예시를 들겠습니다.111이러한 관점이 매우 유용하다 보니, Vakil [VAK17, §4.1]과 같은 일부 문헌에서는 우리가 했던 것처럼 층화를 사용하는 대신, 를 요구함으로써 를 정의합니다. 그 발상은 다음과 같습니다:
특별 열린집합과 층 공리를 이용하면 실제로 임의의 절단 를 계산할 수 있습니다.
라 하고, 원점, 즉 점 를 생각해봅시다. 이 아이디얼은 극대 아이디얼이므로 닫힌점에 대응하며, 을 제외한 모든 점들로 이루어진 열린집합 를 생각할 수 있습니다. 우리는 를 계산하고자 합니다.
안타깝게도 는 특별 열린집합이 아닙니다. 하지만 로 씀으로써 어쨌든 계산할 수 있습니다: 편리하게도 입니다. 층 공리에 의해, 다음과 같은 당겨오기 정사각형을 얻습니다
다시 말해, 는 다음과 같은 쌍들로 이루어집니다
겹치는 부분에서 일치하는 것들입니다: 에서 . 그런데 는 분모에 가 몇 개 있는 다항식으로, 는 분모에 가 몇 개 있는 다항식으로 표현할 수 있습니다. 이 둘이 일치한다면, 분모는 사실상 상수가 됩니다. 대략적으로 말하면,
결론적으로,
즉, 추가적인 함수는 얻지 못합니다.
85.3 구조층의 줄기
대표적인 예: 의 에서의 줄기는 원점에서 정의된 유리함수입니다.
걱정하지 마십시오, 이번 것은 지난 절보다 쉽습니다.
85.3.1 이들은 국소화입니다
정리 85.3.1 (의 줄기는 입니다).
를 환이라 하고 라 합시다. 그러면
특히 는 국소 환달린 공간입니다.
증명.
층화 과정이 줄기를 보존하므로, 우리의 정의에서 전역 유리함수들의 전층인 에 대해서만 확인하면 충분합니다. 증명은 정리 82.3.7과 기본적으로 동일합니다: 다음과 같이 배아(germ)들에 대한 자명한 사상 가 존재합니다
(왼쪽의 는 에 속하지만 오른쪽의 것은 에 속함에 유의하십시오). 단사성과 전사성을 보이겠습니다:
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•
단사: 과 가 를 만족하는 두 배아라고 합시다. 이는 에서 어떤 에 대해 임을 뜻합니다. 그러면 두 배아 모두 배아 과 동일시됩니다.
-
•
전사: 라 합시다. ∎
예제 85.3.2 (로 나누어떨어지지 않는 분모들).
이 예시는 이미 여러 번 보았으므로, 새로운 표기법으로만 적고 더 이상의 설명은 하지 않겠습니다: 라면
예제 85.3.3 (나 로 나누어떨어지지 않는 분모들).
라 하고 를 원점이라 합시다. 그러면
더 많은 예시를 원한다면, 절 83.4에 있는 것들 중 아무거나 가져와서 그것들이 기하학적으로 무엇을 의미하는지 생각해 보십시오.
85.3.2 국소환의 동기: 배아는 값들을 담아내야 합니다
우리에게 익숙한 예시 로 돌아가서 를 원점이라고 합시다. 줄기는
이제 와 같은 어떤 절편을 살펴봅시다. 이는 의 절편입니다(또는 더 작은 열린집합의 절편일 수도 있지만, 편의를 위해 이것만 사용하겠습니다). 또한 이므로, 는 에서의 배아를 줍니다.
한편, 는 에서 값도 갖습니다: 이는 입니다. 그리고 일반적으로, 원점 에서 절편이 가질 수 있는 값들의 환은 입니다.
이제, 배아를 ”풍부화된 값”으로 생각할 수 있다는 관점을 제가 강조했던 것을 기억하실 것입니다. 그렇다면 점 에서의 절편 의 배아를 안다면 — 즉 ”풍부화된 값”을 안다면 — 그 값 또한 계산할 수 있어야 한다는 것이 이치에 맞습니다. 이것이 의미하는 바는, 우리가 다음과 같은 사상을 가져야 한다는 것입니다
배아를 그에 대응하는 값으로 보내는 사상입니다.
실제로 가능하며, 이는 우리를 다음으로 이끕니다…
85.4 국소환과 잉여체: 싹과 값을 잇는 다리
대표적인 예: 의 에서의 잉여체는 입니다.
85.4.1 국소화는 국소환을 줍니다
이 표기법은 이제 정말 끔찍해질 참이지만, 조금만 참아주십시오.
정리 85.4.1 (줄기는 국소환입니다).
를 환이라 하고 를 임의의 소 아이디얼이라 합시다. 그러면 국소화 는 정확히 하나의 극대 아이디얼을 가지며, 이는 다음과 같이 명시적으로 주어집니다
따라서 아이디얼 는 “에서 소멸하는 싹”이라는 개념을 포착합니다.222표기법 는 실제로 (여기서 에 의해 의 부분집합으로 간주됩니다)이고 인 의 집합을 뜻합니다. 저 개인적으로는 이것이 도움이 되기보다 혼란스럽다고 느껴서, 각주로 처리합니다.
증명은 잠시 후에 하겠습니다. 지금은 우리의 예시를 적절한 언어로 제시할 수 있도록 몇 가지 용어를 도입해봅시다.
정의 85.4.2.
정확히 하나의 극대 아이디얼 을 가지는 환 을 국소환이라 부릅니다. 잉여체는 몫 입니다.
질문 85.4.3.
체는 국소환입니까?
따라서 우리가 발견하는 것은 다음과 같습니다:
줄기는 가능한 강화된 값들(싹)로 이루어져 있습니다; 잉여체는 (강화되지 않은) 값들의 집합입니다.
예제 85.4.4 (의 원점에서의 줄기).
다시 , , 로 설정하여 가 되도록 합시다. (국소환 의 극대 아이디얼 와의 혼동을 피하기 위해, 원점을 나타내는 데 로 표기를 바꾸었습니다.) 이미 여러 번 말했듯이, 는 원점에서 소멸하지 않는 유리함수들로 이루어져 있으며, 예를 들면 와 같습니다.
유일한 극대 아이디얼 는 무엇입니까? 답: 이는 원점에서 소멸하는 유리함수들로 이루어져 있습니다: 예를 들어 , 또는 , 또는 입니다. 이런 함수들로 나머지를 취하는 것을 허용하면, 잉여체 를 얻으며, 는 값 를 가지게 됩니다. 그 이유는
더 일반적으로, 가 를 포함하는 어떤 열린집합의 임의의 절단이라고 합시다. 를 값 , 즉 라 합시다. 그러면 는 원점 에서 소멸하는 또 다른 절단이 될 것이므로, 약속했던 대로 입니다.
좋습니다, 이제 정리의 증명을 적어봅시다.
정리 85.4.1의 증명.
집합 가 의 아이디얼임을 확인할 수 있습니다. 더욱이, 이므로 는 진 아이디얼입니다.
이것이 극대이며 유일함을 증명하려면, 인 임의의 가 의 단원임을 증명하면 충분합니다. 이는 가 극대임을 함의합니다: 더 이상 추가할 비단원이 없기 때문입니다. 또한 이는 가 유일한 극대 아이디얼임을 함의합니다: 어떤 진 아이디얼도 단원을 포함할 수 없으므로, 에 포함되기 때문입니다.
이는 사실 쉽습니다. 에 속하지 않는 의 원소는 이고 인 의 형태여야 합니다. 이러한 원소에 대해, 또한 성립합니다. 따라서 는 단원입니다. 증명 끝. ∎
더욱 일반적으로:
층 가 “체 값을 가지는 함수”들로 이루어져 있다면, 줄기 는 아마도 에서 소멸하는 싹들로 이루어진 극대 아이디얼을 가질 것입니다.
예제 85.4.5 (비대수기하학적 층에서의 국소환).
이고 가 매끄러운 함수들인 예시로 돌아가서, 일 때 줄기 를 생각해봅시다. 아이디얼 를 을 만족하는 싹 들의 집합으로 정의합시다.
그러면 는 극대입니다: 다음과 같은 완전열이 있습니다
따라서 이며, 이는 체입니다.
0이 아닌 극대 아이디얼이 없음을 확인하는 일이 남아 있습니다. 이제 이면 는 의 어떤 열린 근방에서 0이 아니며, 그 위에서 함수 를 구성할 수 있다는 점에 주목하십시오. 따라서 의 모든 원소는 단원입니다. 그리고 다시 한번 가 실제로 유일한 극대 아이디얼임을 알 수 있습니다!
따라서 다음 각 유형의 층의 줄기들 역시 국소환입니다.
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위상 공간 위의 연속 실/복소 함수 층
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임의의 다양체 위의 매끄러운 함수 층
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•
기타 등등
85.4.2 값 계산하기: 편리한 사각형
매우 꼼꼼한 독자라면 이고 원점인 인 를 다룬 확장된 예제에서 다소 불편한 점을 눈치챘을 수 있습니다. 를 생각해 봅시다. 값이 ”이어야 한다”고 판단하기 위해 원래 환 에서 를 취했습니다. 하지만 사실 우리의 모든 계산은 환 에서가 아니라 환 에서 이루어졌습니다. 이것이 문제를 일으킬까요?
다행히도, 일반적인 환 에서도 아무 문제가 없습니다.
정의 85.4.6.
몫 , 즉 에서의 의 줄기의 잉여체를 로 표기하겠습니다.
그러면 다음은 정리 83.7.1(국소화는 몫과 교환됩니다)의 특수한 경우입니다:
정리 85.4.7 (배아-값 사각형).
를 환이라 하고 를 소 아이디얼이라 합시다. 다음 도식은 가환합니다:
특히, 는 로도 나타낼 수 있습니다.
그래서 예를 들어 이고 이면, 이고 이며, 이는 우리가 예상한 바입니다. 실제로는 어떤 소 아이디얼 에 대해서도 가 를 계산하는 더 쉬운 방법일 것입니다.
85.5 요약
지난 두 장을 요약하기 위해, 를 환이라고 합시다.
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를 의 소 아이디얼들의 집합으로 정의합니다.
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극대 아이디얼은 우리에게 익숙한 ”닫힌점”이지만, 소 아이디얼은 ”일반점”입니다.
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아이디얼 에 대해 를 닫힌집합으로 선언함으로써 에 자리스키 위상을 부여합니다.
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특별 열린집합 들은 위상 기저를 이룹니다.
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기약 닫힌집합은 정확히 점들의 폐포입니다.
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마지막으로, 층 를 정의했습니다. 정의를 다음과 같이 설정했습니다.
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: 특별 열린집합 에서도 국소화를 얻습니다.
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: 줄기는 소 아이디얼에서의 국소화입니다.
가 기저이므로, 이 두 성질을 이용하면 임의의 열린집합 에 대해 를 명시적으로 계산할 수 있으며, 따라서 층화(sheafification)를 이용한 정의에 의존할 필요가 없습니다.
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85.6 함수는 값이 아니라 싹에 의해 결정됩니다
대표적인 예: 위의 함수 과 .
이 장을 마치며 한 가지 경고의 말을 덧붙입니다. 임의의 환 달린 공간에서 단면은 그 싹에 의해 결정됩니다. 따라서 위에서 함수 는 각 줄기 에서의 싹에 의해 결정됩니다. 그러나 이제 가 각 점에서의 값 에 의해 결정되는 것은 아닙니다.
유명한 예는 다음과 같습니다:
예제 85.6.1 (이중점에서, 의 모든 배수는 모든 점에서 영이 됨).
공간 는 점을 오직 하나, 즉 만 가집니다. 함수 과 (그리고 이에 관해서라면 , , …도)는 모두 이 점에서 영이 됩니다. 이는 일반적으로 함수가 값에 의해 유일하게 결정되지는 않음을 보여줍니다.
다행히도, 이러한 종류의 “나쁜” 현상이 언제 일어나는지 명시적으로 특징지을 수 있습니다. 실제로, 우리는 모든 에 대해 인 경우, 즉 동등하게 가 모든 소 아이디얼 에서 영이 되는 경우가 언제인지 알고자 합니다. 이는 다음을 가지는 것과 동등합니다
영 아이디얼의 근기. 따라서 원형적인 예에서, 그 실패는 어떤 큰 에 대해 이라는 사실에 의해 일어난 것입니다.
정의 85.6.2.
환 에 대해, 영 아이디얼의 근기인 을 의 멱영근기라고 부릅니다. 멱영근기의 원소를 멱영원이라고 부릅니다. 이 유일한 멱영원일 때, 즉 일 때, 를 축소환이라고 말합니다.
질문 85.6.3.
정역은 축소환입니까?
그렇다면 위의 논의로부터 다음을 얻습니다:
정리 85.6.4 (멱영원만이 문제가 됨).
두 함수 와 가 의 모든 점에서 같은 값을 가지는 것은 가 멱영원인 것과 동치입니다.
특히, 가 축소환일 때는, 에서의 값 만으로도 를 결정하기에 충분합니다.
85.7 생각해 볼 만한 조금 더 어려운 문제
장 86에는 직관을 기르기 위한 아핀 스킴의 예시가 많이 담겨 있으므로, 이 문제들을 시도하기 전에 미리 읽어보는 것이 도움이 될 것입니다.
문제 85A (스펙트럼은 준콤팩트입니다).
††margin:임의의 환 에 대해 가 준콤팩트임을 보이십시오.
문제 85B (구멍 뚫린 자이로톱, Aaron Pixton 전달).
자이로톱은 스킴 입니다. 닫힌점 를 제거하여 얻은 열린집합을 라 합니다. 를 계산하십시오.
힌트. .
풀이. 를 뚫린 평면이라 합시다. 그러면 그 여집합 는 뚫린 직선처럼 보입니다. 이때 이며, 다음 제한 사상들의 도식이 가환합니다
층 공리에 의해 실제로는 다음이 성립해야 합니다
입니다. 한편 Vakil의 §4.4.1에 나타난 바와 같이 입니다. 따라서
문제 85C.
환 이 국소환인 것과 다음 성질이 성립하는 것이 동치임을 보이십시오: 임의의 에 대해, 또는 가 단원입니다.
문제 85D.
을 국소환이라 하고, 을 그 극대 아이디얼이라 합니다. 을 서술하십시오.
힌트. 이것은 과 동형입니다!
문제 85E.
를 환이라 하고, 을 극대 아이디얼이라 하십시오. 을 의 점으로 생각하십시오. 임을 보이십시오.